Wzór na absorbancję w absorpcyjnej spektrometrii atomowej (AAS) ma postać:
\(A=\cfrac{2\lambda^2}{\Delta \lambda_p} \sqrt{\cfrac{\ln2}{\pi}} \cfrac{\pi e^2}{mc^2}fbN\)
gdzie:
\(A=\cfrac{2\lambda^2}{\Delta \lambda_p} \sqrt{\cfrac{\ln2}{\pi}} \cfrac{\pi e^2}{mc^2}fbN\)
gdzie:
\(A\) - absorbancja w AAS,
\(\lambda\) - długość fali,
\(m\) - masa elektronu,
\(c\) - prędkość światła,
\(e\) - ładunek elektronu,
\(f\) - moc oscylatora w danym przejściu - wyrażanie niemianowane - jeśli jego wartość jest bliska jedności to przejście jest dozwolone. Jeśli natomiast jest bardzo niski, rzędu 10−3–10−4, to przejście jest wzbronione i pojawia się w widmie tylko przy naruszeniu głównych reguł wyboru,
\(\Delta \lambda_p\) - poszerzenie fali pod wpływem ciśnienia,
\(b\) - długość drogi optycznej,
\(N\) - liczba swobodnych atomów.
\(\lambda\) - długość fali,
\(m\) - masa elektronu,
\(c\) - prędkość światła,
\(e\) - ładunek elektronu,
\(f\) - moc oscylatora w danym przejściu - wyrażanie niemianowane - jeśli jego wartość jest bliska jedności to przejście jest dozwolone. Jeśli natomiast jest bardzo niski, rzędu 10−3–10−4, to przejście jest wzbronione i pojawia się w widmie tylko przy naruszeniu głównych reguł wyboru,
\(\Delta \lambda_p\) - poszerzenie fali pod wpływem ciśnienia,
\(b\) - długość drogi optycznej,
\(N\) - liczba swobodnych atomów.
Wzór na absorbancję w absorpcyjnej spektrometrii atomowej (AAS): - jak stosować w praktyce?